理论的实质就是考察电磁场中的球形金属微粒的行为，这些微粒的尺度远比入射的激励电磁波波长小，由此可用Rayleigh近似（又称静电近似），即认为电磁波对微粒而言是均匀的，这点也类似于QM中求跃迁概率时用到的偶极子近似。金属的复介电常数ε1ω表示，注意它其实事实频率的函数，用ε2表示金属粒子周围的的电介质的介电常数，一般是非金属的，故ε2一般是实数。则金属微粒对入射电磁场的增强可表为ε1ε2ε12ε2其中分母里的2是形状因子，对其他形状，比如椭球略有不同。可以看出，当在某波长下，ε1的实部等于2ε2时，分母趋于0，该分式值很大，即所谓的共振增强。对金属而言，介电常数一般还有虚部，表示该金属对电磁场的耗散，虚部越大，耗散越快。
f共振时，把纳米结构是为平面波中的偶极子，入射平面波被放大后再辐射出去，以偶极子辐射的衰减分式向所有方向辐射。值得注意的是，这些纳米粒子不仅放大外来的激发电磁波也放大吸附质发出的Rama
散射波。纯粹由电磁增强机制引发的SERS的增强因子是E的4次方。以上这些结论对其他非球形形貌的表面纳米粒子也普遍有效，只是增强因子分母里的数值因子2有所不同。对币金属和碱金属，共振发生的入射光在可见范围内，其他类型的金属可能要求紫外等频段。在共振范围附近，币金属和碱金属的介电常数的虚部很小，即对电磁场的耗散小，这对激发狭窄强烈的共振峰有利。在理论上电磁增强机制的增强因子在E的4次方，实际上由于Rama
频移，Rama
光和入射光不同频，故实际的增强因子应该是入射光E平方乘以Rama
光E的平方。如果Rama
频移较大，则入射光和rama
光不可能同时得到共振。这就解释了前边提到的SERS谱中高频Rama
带强度的减低，即增强对频率而言是非均匀的，SP的共振波长，入射激发光波长以及Rama
光波长三者的选择必须注意，一般情况下，SP的波长只能激发一者共振，另一者可能只能近共振甚至非共振。电磁增强机制的最大特征就是，增强与吸附分子种类无关。在不同层次和复杂程度上，对于纳米结构的描述方法包括，孤立球体，孤立椭球体，互作球体，互作椭球体，随机分布的半球，分形表面等最简单的模拟方法是用有限元法，FDTD法，定域的电磁场，介电常数也与体材料一样。FDTD的关键在于Yee原胞的划分问题。实际的衬底上纳米结构间存在互作，严格模拟必须考虑这点，现在发的文章也比较多的考虑这点。对于回转体，用MieGa
s理论即可解决，但是实际纳米粒子的形状比较复杂，r