缝干涉
W

l
W
双缝干涉实验说明，把一个光源变成“两相干
光源”即可实现光的干涉。类似装置还有①菲涅耳双面镜：如图212所示，夹角α很小的两个平面镜构
成一个双面镜（图中α已经被夸大了）。点光源S经
LL0
图214
双面镜生成的像S1和S2就是两个相干光源。
②埃洛镜
如图213所示，一个与平面镜L距离d很小（数量级01mm）的点光源S，它的一部分光线掠入射到平面镜，其反射光线与未经反射的光线叠加在屏上产生干涉条纹。
因此S和S就是相干光源。但应当注意，光线从光疏介质射入光密介质，反射光
与入射光相位差π，即发生“并波损失”，因此计算光程差时，反身光应有2的附加光
程差。
③双棱镜
如图214所示，波长6328
m的平行激光束垂直入射到双棱镜上，双棱镜的顶角330，宽度w40cm，折射率
15．问：当幕与双棱镜的距离分别为多大时，
在幕上观察到的干涉条纹的总数最少和最多？最多时能看到几条干涉条纹？
平行光垂直入射，经双棱镜上、下两半折射后，成为两束倾角均为θ的相干平行光。
当幕与双棱镜的距离等于或大于L0时，两束光在幕上
的重叠区域为零，干涉条纹数为零，最少，当幕与双
棱镜的距离为L时，两束光在幕上的重叠区域最大，S1
为L，干涉条纹数最多。利用折射定律求出倾角θ，
再利用干涉条纹间距的公式及几何关系，即可求d

解．
图214
S2
D
图215
f高中物理竞赛光学原子物理学教程第二讲物理光学

1
式中α是双棱镜顶角，θ是入射的平行光束经双棱镜上、下两半折射后，射出的两
xD
束平行光的倾角。如图215所示，相当于杨氏光涉，dD
d，而
si
tgd2D
条纹间距
x062mm2si
2
1a
可见干涉条纹的间距与幕的位置无关。
当幕与双棱镜的距离大于等于L0时，重叠区域为零，条纹总数为零
L0

W2

W2
1
393m
当屏与双棱镜相距为L时，重叠区域最大，条纹总数最多
LL01965m2
相应的两束光的重叠区域为L2L2L
1
1L0998mm．其中的
NL16
干涉条纹总数
x条。
④对切双透镜
如图216所示，过光心将透镜对切，拉开一小段距离，中间加挡光板（图a）；或错开一段距离（图b）；或两片切口各磨去一些再胶合（图c）。置于透镜原主轴上的各点光源或平行于主光轴的平行光线，经过对切透镜折射后，在叠加区也可以发生干涉。
3薄膜干r