率较大的将沿较大的
圆轨道运动，而速率小的载流子将沿较小的轨道运动。从而导致霍尔片一面出现快载
流子多，温度高；另一面慢载流子多，温度低。两端面之间由于温度差，于是出现温
差电势UE。UE的大小与IB乘积成正比，方向随I、B换向而改变。
3．能斯托效应Ner
st
由于霍尔元件的电流引出线焊点的接触电阻不同，通以电流I以后，因帕尔贴效
f应，一端吸热，温度升高；另一端放热，温度降低。于是出现温度差，样品周围温度
不均匀也不会引起温差，从而引起热扩散电流。当加入磁场后会出现电势梯度，从而
引起附加电势UN，UN的方向与磁场的方向有关，与电流的方向无关。
4．里纪－勒杜克效应RighiLeduc
上述热扩散电流的载流子迁移速率不尽相同，在霍尔元件放入磁场后，电压引线
间同样会出现温度梯度，从而引起附加电势URL。URL的方向与磁场的方向有关，与电流
方向无关。
在霍尔元件实际应用中，一般用零磁场时采用电压补偿法消除霍尔元件的剩余电
压，如图2所示。
在实验测量时为了消除副效应的影响，分别改变IH的方向和B的方向，记下四组电
势差数据（K1、K2换向开关向上为正）
当IH正向、B正向时：U1UHU0UEUNURL
当IH负向、B正向时：U2UHU0UEUNURL
当IH负向、B负向时：U3UHU0UEUNURL
当IH正向、B负向时：U4UHU0UEUNURL
作运算U1U2U3U4，并取平均值，得
14U1
U2
U3
U4UH
UE
由于UE和UH始终方向相同，所以换向法不能消除它，但UE＜＜UH，故可以忽略不计，于是
UH

14U1
U2
U3
U4
（6）
温度差的建立需要较长时间，因此，如果采用交流电使它来不及建立就可以减小测量
误差。
3．长直通电螺线管中心点磁感应强度理论值
根据电磁学毕奥－萨伐尔BiotSavart定律，长直通电螺线管轴线上中心点的磁感应
强度为
B中心
NIML2D2
（7）
螺线管轴线上两端面上的磁感应强度为
B端

12
B中心

12

NIML2D2
（8）
式中，μ为磁介质的磁导率，真空中μ0＝4π×10－7TmA，N为螺线管的总匝数，IM为螺
线管的励磁电流，L为螺线管的长度，D为螺线管的平均直径。
实验仪器GHL－1通电螺线管实验装置，双刀双掷换向开关，VAA电压测量双路恒流电源
实验内容1螺线管实验装置励磁电流输入通过双刀换向开关K1，与VAA电源励磁恒流输出相接；
实验装置霍尔电流输入通过双刀换向开关K2与VAA电源霍尔控制恒流输出相接；实验装置霍尔电压输出与VAA电源霍尔电压输入相接。2放置测量探头于螺线管轴线中央，即15cm刻度处，调节霍r