分子的一部分性质，而且不计耦合作用的话，偶极矩和可极化率是正交的，即一个振动模式要么是红外活性要么是Rama
活性，vv，故曰红外谱和Rama
谱是互补的，但考虑耦合的话，只能说一个模式红外活性强，则其Rama
活性就弱，vv。一般情况下非极性键的Rama
活性大，极性键的红外活性大，当然有些键的振动模式对二者都是沉默的。就测量而言，红外比Rama
简单，原因有二，其一，红外的原理的是偶极矩对Q的变化，偶极矩是矢量，有三个分量，与Rama
谱联系的可极化率alpha是2阶张量；其二，红外吸收谱测量比较简单，而Rama
散射的强度很弱，Rama
的微分散射截面的典型值在10的30方平方厘米，散射光强一般小于入射光强的百万分之一，比荧光的强度小至少10的9次方，基本上在光探测器的探测极限上挣扎。但是Rama
相对于红外的优势包括，其一，可极化率能提供比偶极矩更多的信息，这还暂时不含非线性Rama
。其二，可在溶液中测量Rama
，因为水的极性大，是极弱Rama
散射体，但水对红外强吸收，这点对生物应用尤其重要。当然现代的振动光谱学中红外和Rama
相互融合，同等重要。SERS的诞生上文说了，常规Rama
的致命问题在于强度很低。对此一般的解决方案有二，其一，增加入射激发光强，其二，调谐入射光频至散射体的共振吸收带上，利用共振时的强烈吸收。这两点也许预示了SERS的诞生。SERS现象最早是1974年英国南安普顿大学的Fleishma
在研究吸附于粗糙银电极上的pyridi
e的光谱时发现，这种表面Rama
谱上呈现清晰尖锐的特征Rama
带，比同浓度溶液Rama
谱增强很多。他当时简单的认为这种增强源于粗糙化后的电极巨大的表面积吸附pyridi
e的数目比溶液多1。之后经美国西北大学的Va
Duy
e（现在仍然是大牛）计算此类实验中吸附后得到的Rama
信号比溶液中的得到的增强6个数量级，而且不可能被简单单独的归结于大表面积的大吸附数目，他提出增强另有原因，后来经过发展成为SERS的电磁增强论，其主要观点是粗糙电极上的纳米结构是纳米天线，能极大的增强入射激发光，即大大增强吸附于电极上的分子感受到的局域入射电磁场强度，此外分子发出的Rama
散射光同样也被纳米结构放大，即本节开头所说的针对低强度的第一种解决方案，增大光强。之后Creighto
和Albrecht根据其他一些实验事实提出了SERS的化学增强理论，尤其针对化学吸附的分子的SERS谱解析，其实质是认为分子在电极金属上的吸附改变分子的电子结构，金属的费米能级作为分子LUMOHOMO跃迁的中介态，将本应发r