和H值有时并不能充分地反映色谱柱的分离效能，因
为采用tR计算时，没有扣除死时间tM，所以常用有效塔板数
有效表
示柱效：

有效554trW12216trW2
10
f有效板高：
H有效L
有效
因为在相同的色谱条件下，对不同的物质计算的塔板数不一
样，因此，在说明柱效时，除注明色谱条件外，还应指出用什么物
质进行测量。
例已知某组分峰的峰底宽为40s，保留时间为400s，计算此
色谱柱的理论塔板数。
解：
16tRW216（40040）21600块
塔板理论是一种半经验性理论。它用热力学的观点定量说明
了溶质在色谱柱中移动的速率，解释了流出曲线的形状，并提出了
计算和评价柱效高低的参数。但是，色谱过程不仅受热力学因素的
影响，而且还与分子的扩散、传质等动力学因素有关，因此塔板理
论只能定性地给出板高的概念，却不能解释板高受哪些因素影响；
也不能说明为什么在不同的流速下，可以测得不同的理论塔板数，
因而限制了它的应用。
（三）速率理论
1956年荷兰学者va
Deemter（范第姆特）等在研究气液色谱
时，提出了色谱过程动力学理论速率理论。他们吸收了塔板理
论中板高的概念，并充分考虑了组分在两相间的扩散和传质过程，
从而在动力学基础上较好地解释了影响板高的各种因素。该理论模
型对气相、液相色谱都适用。va
Deemter方程的数学简化式为
HABuCu
式中u为流动相的线速度；A、B、C、为常数，分别代表涡流扩
散系数、分子扩散项系数、传质阻力项系数。
第三节
色谱法基本原理
1涡流扩散项A在填充色谱柱中，当组分随流动相向柱出口迁移时，流动相
由于受到固定相颗粒障碍，不断改变流动方向，使组分分子在前进
11
f中形成紊乱的类似涡流的流动，故称涡流扩散。
由于填充物颗粒大小的不同及填充物的不均匀性，使组分在色谱
柱中路径长短不一，因而同时进色谱柱的相同组分到达柱口时间并
不一致，引起了色谱峰的变宽。色谱峰变宽的程度由下式决定：
A2λdp
上式表明，A与填充物的平均直径dp的大小和填充不规则因子
λ有关，与流动相的性质、线速度和组分性质无关。为了减少涡流
扩散，提高柱效，使用细而均匀的颗粒，并且r