全球旧事资料 分类
力学
波兹曼公式:S=kl
Ω
f3
一种分布的微观状态数:定位体系:ti=N!
i
gNii
N

i
非定位体系:ti=
i
gNii
N

i
波兹曼分布:Ni=
ge-ikTi
N
ge-ikTi
i
在A、B两个能级上粒子数之比:
NANB
=gAe-AkTge-BkT
B
波色-爱因斯坦统计:Ni=
gie--i
-1
费米-狄拉克统计:Ni=
gie--i
+1
分子配分函数定义:q=
ge-ikTi
i
q=e-ikT
i
分子配分函数的分离:q=q
qeqtqrqv
-i为能级能量-i为量子态能量
能级能量公式:平动:εt=
h28m



2X
a2



2Y
b2



2Z
c2

转动:εr=
JJ+1
h8
22
I
振动:εv=v+1h2
分子配分函数表达式:平动:当所有的平动能级几乎都可被分子到达时
一维:qt=

2mkTh2
1

2
L
二维:qt=
2mkTh2
A
三维:qt=

2mkTh2

3
2
V
转动:线性qr=82IkT=T
h2
r
r=h282Ik
r为转动特征温度
非线性qr=
8
22kT3
h3
2
IXIYIZ
12
振动:双原子分子qV=
e-h2kT1-e-h2kT
e-V2T=
1-e-V2T
v=h为振动特征温度k
多原子线性:qV=
e3
-5-hi2i=11-e-hi
kTk
T
多原子非线性:qV=
e3
-6-hi2i=11-e-hi
kTk
T
电子运动:qe=(2j+1)e-e0kT
热力学函数表达式:
原子核运动:q
=(2S
+1)e-0
kT
F=-kTl
qN(定位)
F=-kTl

qN(非定位)N!
f4
S=kl
qN+NkTl
q(定位)TV,N
S=kl

qNN!+NkT

l
qT

V,N
(非定位)
G=-kTl
qN+NkTVl
q(定位)VT,N
G=-kTl

qN+NkTVN!

l
qV

T,N
(非定位)
U=NkT2l
qTV,N
H=NkT2l
q+NkTVl
q
TV,N
VT,N
P=NkTl
qVT,N
CV=
T

NkT
2

l
qT

V,N

V
一些基本过程的ΔS、ΔG、ΔF的运算公式(Wf=0)
基本过程
ΔS
ΔG
ΔF
理想气体等温可逆过程

Rl
V2V1

Rl
p2p1
ΔFT=-WR=-
Rl
V2V1
任意物质等压过程
T2CpdT
TT1
ΔH-Δ(TS)
T2-STdTT1
ΔU-Δ(TS)
任意物质等容过程
T2CVdT
T1T
ΔH-Δ(TS)
ΔU-Δ(TS)
T2-STdTT1
理想气体绝热可
0
ΔH-SΔT
ΔU-SΔT
逆过程
1

Rl

V2V1
+CVl

T2T1
理想气体从p1V1T1到p2V2T2
的过程
2

Rl

p1p2
+Cpl

T2T1
ΔH-Δ(ST)
ΔU-Δ(ST)
3
CVl

p2p1
+Cpl

V2V1
等温等压可逆相变
相变HT
0
-WR
f等温等压化学反应
BSmB

r
S
m
T2

r
Sm
T1

BCp,mB
+T2T1
dTT
ΔrGm=ΔrHm-TΔrSm
ΔrGm=-
RTl

K
p

RTl
Qp
5
ΔU-TΔS
一些基本过程的W、Q、ΔU、ΔH的运算公式(Wf=0)
过程
W
Q
ΔU
ΔH
理想气体自
0
0
0
0
由膨胀
理想气体等温可逆

RTl
V2

RTl
V2
0
0
V1
V1
等容可逆
任意物r
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