：
22dcos2d12si
22d12222dd
（6）
在M1、M2的交在线，d0，即0，因此在交线处产生一直线条纹，称为中央条纹。如果反射镜M1和M2的距离d很小，满足
d2
则这时对光程差的影响可忽略不计，式（4）成为
2d
（7）
f即光程差只取决于d，干涉条纹就是几何距离相等的点的轨迹。因此，这种干涉条纹称为等厚干涉条纹，干涉条纹定域于空气膜表面附近。当d较大，倾角对光程差的影响不能忽略时，一定级次的干涉条纹光程差的变化应为零，于是有
S2dsi
2cosd0
（8）
由此可见，倾角增大即0，倾角对光程差的贡献为负值，只有厚度d的增大来补偿，才能使光程差保持常量。所以条纹逐渐变成弧形，而且弯曲方向凸向中央条纹。离交线愈远，d愈大，条纹弯曲愈明显。等厚干涉图样变化规律如图3所示。
图3
由于干涉条纹的明暗和间距决定于光程差与波长的关系，若用白光作光源，则每种不同波长的光所产生的干涉条纹明暗会相互交错重叠，结果就看不见明暗相间的条纹了。也就是说，如果用白光作光源，一般情况下不会出现干涉条纹。进一步可以看出，在M1、M2两面相交时，交线上d0，但是由于1、2两束光在半反射膜面上的反射情况不同，引起不同的附加光程差，故各种波长的光在交线附近可能有不同的光程差。因此，用白光作光源时，在M1、M2两面的交线附近的中央条纹，可能是白色明条纹，也可能是暗条纹。在它的两旁还有大致对称的有几条彩色的直线条纹，稍远就看不到干涉条纹了。当光通过折射率为
、厚度为l的均匀透明介质时，其光程比通过同厚度的空气要大l
1。在迈克尔逊干涉仪中，当白光的中央条纹出现在视场的中央后，如果在光路1中加入一块折射率为
、厚度为l的均匀薄玻璃片，由于光束1的往返，光束1和2在相遇时所获得的附加光程差为：
f2l
1
（9）
此时，若将M2镜向A板方向移动一段距离d2，则1、2两光束在相遇时的光程差又恢复至原样，这样，白光干涉的中央条纹将重新出现在视场中央。这时
dl
12
所以
__


d
__
__
1
（10）
l
根据式（8），测出M2镜前移的距离d，如已知薄玻璃片的折射率
，则可求其厚度l；反之，如已知玻璃片的厚度l，则可求出其折射率
。该试验在移动M2时不一定刚好达到最r