失殆尽，广义的应力松弛现象依然存在。b和c已小到微不足道而Δ猛增。减小结构差甚微，结构调整已极为困难，这是玻璃处于亚刚体阶段的特征。r
（6）完全弹性体（刚体）（a＝Δ＋Δ’）r
黏度大于10145ρ，51605℃至常温，Δt＝48605℃r
分子震动。是“应力与应变成正比”关系的刚体。r
位移终止（b＝0），结构调整停顿，微分变形消失（c＝0），b和c皆回归于a中。广义的应力松弛现象消失。～10145ρ，不可逆转的结构差Δ所致的永久应力被固定，且与此后的降温史无关。a＝Δ；≥10145ρ，温差只产生可逆转的结构差Δ’所致的、随温度均一而消失的暂时应力。消失之前，两种应力在矢量重合部位互相叠加。当单种应力或叠加应力超过玻璃的抗拉强度时，玻璃会炸裂。a＝Δ＋Δ’；温度均一时，只残留由Δ所致的永久应力。r
玻璃退火的起始黏度以不使制品发生变形为准。这是由高温高效退火理论决定的。就浮法玻璃而言是101082～1011ρ，600～595℃。一般的玻璃制品约为～1011ρ。薄壁制品是≥1012ρ，属于特例。r
玻璃退火是作用于温度调节，控制其热应力演绎的热处理过程。以冷至刚体，10145ρ为界，分为两个退火阶段和四个退火状态：r
1退火阶段（1011～10145ρ，595～51605℃）和后续退火阶段（10145～10∞ρ，51605～30℃）r
玻璃作结构调整，减小由温差产生的结构差，使冷至刚体时，被固定的、不可逆转的结构差所致的永久应力，符合制品的规定值。历经了最佳、次佳和最次三种退火状态。分别与弹塑性体、弹性体初态和亚刚体的三种物理特性相对应。r
①最佳退火状态（弹塑性体）r
温差所致的结构差是玻璃冷至弹塑性体时产生的。并不是冷至弹性体初态的终点，于～1013ρ才产生的。高温下，玻璃的黏度较低，结构基团位移活度大，在均匀的温度场作“顺向位移”结构调整容易进行，减小结构差的效果最好，使制品中残留的永久应力更小之贡献最大。玻璃在弹塑性体阶段处于最佳退火状态。r
②次佳退火状态（弹性体初态）r
结构基团位移→分子位移。黏度剧增使位移活度锐减，减小结构差的调整明显削弱。玻璃在弹性体初态阶段处于次佳退火状态。r
③最次退火状态（亚刚体）r
分子位移。位移活度几近衰竭，结构调整近乎停顿，减小结构差的功效甚微。玻璃在亚刚体阶段处于最次退火状态。这时，≥10145ρ位移终止，结构调整停顿，广义的应力松弛现象随位移和微分变形的消失而湮灭。剩余的结构差被残留而不可逆转，永久应力被固定，只有分子震动，是单纯的应力与应变成正比关系的刚体。r
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