具有无穷多叶片的离心泵对理想液体所提供的理论压头，m；
Hp
理想液体经理想叶轮后静压头的增量，m；
Hc
理想液体经理想叶轮后动压头的增量，m。
应指出，式22中没有考虑截面11和22间位能的不同，这是因为叶轮每转一周，截面11和22的位置互换一次，按时均计，位能差可视为零。式22中静压头增量H，主要来源于以下两方面。1离心力作功单位重量液体所获得的这部分外功可表示为

R2
R1
2R2Rwuu1Fw222dR1dRR2R12Rgg2g2g2
2
式中w为叶轮旋转角速度。2能量转换因叶轮中相邻的两叶片构成的流道自内向外逐渐扩大，流体通过时
w2w12g部分动能转换为静压能，这部分静压头的增量可表示为
22
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因此，单位重量液体通过叶轮后静压头增量为
u2u1w2w1Hp2g2g23
2222
将式23代人式22可得
u2u1w2w1c2c12gHT2g2g24
222222
将式21、式2la代人式24，并整理可得
u2c2cos2u1c1cos1gHT25
在离心泵的设计中，为提高理论压头，一般使190，则cos10，故式25可简化为
o
u2c2cos2gHT25a
式25和式25a即为离心泵基本方程式。三离心泵基本方程式的讨论为了能明显地看出影响离心泵理论压头的因素，需要将式25a作进一步变换。理论流量可表示为在叶轮出口处的液体径向速度和叶片末端圆周出口面积之乘积，即
QTcr2D2b226
式中D2叶轮外径，m；b2叶轮出口宽度，m；Cr2液体在叶轮出口处的绝对速度的径向分量，m／s。从图25中出口速度三角形可知
c2cos2u2cr2ctg227
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由式26、式27和式25a可得
Htu2uctg22QTggD2b228
2
而
u2
D2
6029
式中
叶轮转速，r／mi
。式28为离心泵基本方程式的又表达形式，表示离心泵的理论压头与理论流量、叶轮的转速和直径、叶片的几何形状之间的关系。下面分别讨论各项影响因素。1叶轮的转速和直径由式28和式29可看出，当理论流量和叶片几何尺寸b2，2一定时，离心泵的理论压头随叶轮的转速、直径的增加而加大。2叶片的几何形状根据流动角2的大小，可将叶片形状分为后弯、径向和前弯叶片三种，如图26所示。
图26叶片形状及出口速度三角形a后弯叶片b径向叶片c前弯叶片由式25a可知，当叶轮的直径和转速、叶片的宽度及理论流量一定时，离心泵的理论压头随叶片的形状r