原子吸收光谱法Atomicabsorptio
spectrometry
各种元素的原子结构不同，不同元素的原子从基态激发至第一激发态时，吸收的能量也不同，所以各元素的共振线都不相同，而具有自身的特征性。原子吸收光谱的频率ν或波长λ，由产生吸收跃迁的两能级差ΔE决定：
ΔE＝hν＝hcλ
原理：利用物质的气态原子对特定波长的光的吸收来进行分析的方法。原子吸收光谱线很窄，但并不是一条严格的理想几何线，而是占据着有限的、相当窄的频率或波长范围，即谱线实际具有一定的宽度，具有一定的轮廓。
II
0
为入射光强为透射光强
ν为中心频率
0
产生谱线宽度的因素1自然宽度：与原子发生能级间跃迁时激发态原子的有限寿命有关，其宽度约在105
m数量级；2多普勒变宽（热变宽）3压力变宽通常认为两个主要因素是多普
勒变宽和压力变宽。
f原子吸收光谱的测量理论上：积分吸收与原子蒸气中吸收辐射的基态原子数成正比。



Kvdv
πe2N0fKN0mc
吸收系数Kν将随光源的辐射频率ν而改变，这是由于物质的原子对不同频率的光的吸收具有选择性。这是一种绝对测量方法，现在的分光装置无法实现。长期以来无法解决的难题！在频率O处，吸收系数有一极大值K0称为中心吸收系数（或峰值吸收系数）。在锐线光源半宽度范围内，可以认为原子的吸收系数为常数，并等于中心波长处的吸收系数。因为当采用锐线光源进行测量，则ΔνeΔνa，由图可见，在辐射线宽度范围内，峰值吸收与积分吸收非常接近，可用峰值吸收代替积分吸收在锐线光源半宽度范围内，可以认为原子的吸收系数为常数，并等于中心波长处的吸
f收系数。定量基础由于N0∝N∝αc（N0基态原子数，N原子总数，c待测元素浓度）所以：AKLN0KLNKc这表明当吸收厚度一定，在一定的工作条件下，峰值吸收测量的吸光度与被测元素的含量成正比。这是原子吸收光谱定量分析法的基础。
kN0L
石墨炉非火焰原子化器：利用大电流加热高阻值的石墨管，产生高达3000℃的高温，使之与其中的少量试液固体熔融，可获得自由原子。火焰的组成：空气乙炔火焰：最高温度约2300℃左右；N2O乙炔火焰：温度可达到3000℃左右；氧屏蔽空气乙炔火焰：新型的高温火焰，大于2900K。原子吸收法的选择性高，干扰较少且易于克服。由于原子的吸收线比发射线的数目少得多，这样谱线重叠的几率小得多。而且空心阴极灯一般并不发射那些邻近波长的辐射线，因此其它辐射线干扰较小。原子吸收具有较高的灵敏度。在原子吸收法的实验条件下r