算
sK
VI
151
其中I是供给大地的电流，V是测量电极MN间观测到的电位差，K是与各电极相对位置有关的系数，称为装置系数。如前所述，当电流I不变时，在时间域激发极化法中，V是充电时间t的函数，而在频率域中，则是频率f的函数。频率域中又有振幅、相位之分，并且二者都是频率的函数，在复数域中可以写出
VVfeif
因此频率域中视电阻率也是频率的函数并且是复变函数：
152
sf
KVfeifsfeifI
153
式中sf是视复电阻率，sf是它的振幅，f则是它的相位。如果采用类似于图11的装置测量不同岩石、矿石的频率特性，按151计算得到的便是某种岩石、矿石的sf和f。151中的常数K与介质的激发极化性质没有关系，在研究激发极化性质时可以不考虑它。只有比值VI才是衡量介质激发极化性质的量，记为Z
ZVI
154
称为“互阻抗”。显然，Z是电压与电流之比，具有阻抗的量纲。在频率域中，V和I都是频率的函数，Z自然也是频率的函数，同样可以表示为振幅、相位的形式。
fZfZfeif
155
如果把观测装置看作一个系统，则阻抗Z就是该系统的响应（电位差V）与激励（电流I）之比，这在系统理论中称为传递函数（或传输函数）。152几种常见岩、矿石的频率特性图120是用图119所示的装置测量和整理得到的黄铁矿、铅锌矿、黄铜矿、碳质页岩等四种岩（矿）石的幅频特性和相频特性。图121是普通自来水和用沙、水泥做的人工标本的频率特性，用以模拟无矿的离子导体。比较图120、121不难看出，在频率域，黄铁矿、黄铜矿、方铅矿等电子导体，能够产生明显的激发极化效应，可以采用频率域激电勘查识别它们。自来水及水泥和砂做的人工标本，激电效应很弱，印证了前面关于激发极化起因的解释。我们还看出，电子导体的幅频特性和相频特性像图118那样，总的符合14节分析的规律，随着频率增高，s的振幅s下降。在相当高的频率，趋于一个基本与频率无关的稳定值，这个稳定值基本上不含激发极化效应（频率太高还来不及产生激发极化）。相频曲线全为负值，是相位滞后，反映了激发极化过程的迟缓性。在中等频率，相位出现极值的频率，正好是幅频曲线最陡出现转折的频率。石墨（碳质岩石）的幅频和相频曲线，总的规律与电子导体相近。这一方面说明石墨的激r