玻璃退火过程介绍r
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玻璃退火是一个创建匀热和结构调整所需的、均匀的温度场，减小各部之间的结构差，使冷至刚体被固定的、不可逆转的结构差所致的永久应力减至制品的规定值，是在此后的冷却中，控制可逆转的结构差所致的、随温度均一而消失的暂时应力，防止玻璃炸裂的热处理过程。r
冷却过程中，玻璃的黏度呈指数剧增。然而，玻璃的物理特性却是呈现出连续、渐变的规律，总共历经了六个物理特性阶段1：r
（1）自由流动的熔体r
η＝10188～105ρ，1500～91830℃2Δt＝58170℃r
文献依据：“＜105ρ时，玻璃液能作自由流动；拉薄开始于10525ρ，89386℃”。r
（2）高黏滞塑性体r
η＝105～109ρ，91830～66284℃，Δt＝25546℃r
“受外力而变形，撤除外力却不能恢复原形”谓之塑性。文献依据：“106ρ，82993℃是可塑性的中间状态；1065ρ，79372℃是最佳拉薄；10675ρ，77719℃是拉薄下限”。塑性随黏度剧增而锐减，冷至109ρ时，玻璃变硬而使其塑性消失。r
（3）弹塑性体（a—b—c＝0或a－b＝ca＝b＋c）r
η＝109～1012ρ，66284～56829℃，Δt＝9455℃r
上世纪50年代，钢筋混凝土的弹塑性理论是结构力学上的一大进展。玻璃在109～1012ρ时，失去塑性却有自重变形3，温差产生了结构差必然有热应力却测不出来的，狭义的应力松弛现象：“位移减小的结构差b加上微分变形而隐含着的结构差c，等于由温差所致的结构差a”，是玻璃处于弹塑性体阶段特性之表征——热应力被消散了。微观是结构基团位移活跃，有助于结构调整速，减小结构差明显；微分变形容易，它是由剩余的结构差c所致的热应力引进的。变形而使该热应力作暂时性的吸收。然而，微分变形是不可能减小结构差的。有结构差必然有热应力。C的存在证明了热应力并未消失。玻璃极高的黏度和热的不良导体特性，决定了冷却极其缓慢也来不及作完善的结构调整。所以，必然会有微分变形。r
（4）弹性体初态（a－b－c＝Δ）r
η＝1012～1013ρ，56829～54528℃，Δt＝2301℃r
结构基团位移→分子位移。黏度剧增使位移活度和微分变形锐减，减小结构差的结构调整明显削弱。b和c作相应的锐减且转入a中。冷至～1013ρ时，已能测到热应力，狭义的应力松弛现象消失，结构差显露：“位移减小的结构差b加上微分变形而隐含着的结构差c，小于由温差所致的结构差a”。r
弹塑性湮灭之时，必然是弹性之开始。r
（5）过渡为完全弹塑性体（亚刚体）（a－b－c＝Δ）r
η＝1013～10145ρ，54528～51605℃，Δt＝2923℃r
分子位移。位移和微分变形尚未消r
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